2

. Дебаевский радиус экранирования r

» 10-6 см оказывается того же порядка, что и расстояние между конденсированными частицами (

nk

)-1/3

≈ 10-6 см. Частицы конденсированного углерода, поглотившие электрон, не экранированы. Возникает ионный ток на конденсированную частицу. Характерное время нейтрализации частицы будет τ

n

= 1/(4πσ

i

),

где σ

i

– ионная (С+)электропроводность. Считая, что ионы рассеиваются на нейтральных молекулах с газокинетическим сечением ≈ 10-15 см2, а их плотность ni

=

n

, получим оценку для времени нейтрализации τ

n

≈ (10-9 - 10-8) с, что значительно меньше характерных детонационных времён и позволяет считать частицы конденсированной фазы в любой момент времени нейтральными.

Рассмотрим убыль электронов только за счёт поглощения. За время Δ

t

в единице объёма происходит (

nv

Δ

t

)/

lk

столкновений электронов с частицами конденсированного углерода. При вероятности поглощения ßубыль электронов будет определяться соотношением Δ

n

= - (ß

nv

Δ

t

) /

lk

. В системе отсчёта, связанной с фронтом детонационной волны, оно примет вид

Δ

n

/Δх = - (ß

nv

)/(

ulk

),

где u

– скорость продуктов детонации, а х– координата. Плотность электронов убывает по экспоненциальному закону на характерном расстоянии х0 = (

ulk

) /(ß

v

).

Если предложенная модель верна, то она позволяет оценить вероятность поглощения электронов конденсированными частицами

ß = (

ulk

)/(

v

х0) ≈ 10-8-10-7

, вероятность оказывается действительно малой.

В [1] измерена электропроводность в детонационной волне в азиде свинца. Она оказалась того же порядка, что и при детонации тротила. Вполне возможно, что роль, аналогичную углероду, в таких веществах как азиды, играют металлы, имеющие низкий потенциал ионизации. В этом случае электроны могут возникать в результате термической ионизации атомов металлов, а рассеяние и поглощение их может происходить на макроскопических металлических частицах конденсированной фазы.